Область наук:
  • фізика
  • Рік видавництва: 2005
    Журнал: Известия Південного федерального університету. Технічні науки
    Наукова стаття на тему 'Аналіз впливу магнітного поля на дрейфові характеристики і гальваномагнітних параметри напівпровідників зі змінною ефективною масою носіїв заряду'

    Текст наукової роботи на тему «Аналіз впливу магнітного поля на дрейфові характеристики і гальваномагнітних параметри напівпровідників зі змінною ефективною масою носіїв заряду»

    ?621.382

    Ерещенко Г.Е.

    АНАЛІЗ ВПЛИВУ магнітного поля НА дрейфово ХАРАКТЕРИСТИКИ І гальваномагнітними ПАРАМЕТРИ НАПІВПРОВІДНИКІВ З ЗМІННОЮ ЕФЕКТИВНОЇ МАСОЮ

    НОСІЇВ ЗАРЯДУ

    Якщо в згаданих в назві анізотропних напівпровідниках магнітне поле з індукцією В лежить в площині гх під кутом а до осі х, уздовж якої додано постійне електричне поле з напруженістю Е 0, то вирішуючи стаціонарні варіанти компонент по осях координат рівнянь руху [1]:

    і розігріву:

    dV eE0. V

    -----= -1 + e (V х B)---------------

    dt m t

    dw VE w - w0

    = EVxE0 ----------- 1

    Ж ТЕ

    (Де V - швидкість вільних носіїв заряду; е і т - їх заряд і маса (т = т0 при Е0 = 0); Ж - енергія носіїв (Ж = Ж0 при Е0 = 0); т і ТЕ - часи релаксації імпульсу і енергії ; причому V, В, т, т, р0 мають / -е компоненти по осях х, у, г,

    зокрема

    m m "

    1 - Ро

    W - W

    Wo

    ), Можна отримати співвідношення:

    Vxo = |

    eTxE0

    mn

    : (1 + Di)

    1 +

    РохПехЕ0

    1 + D

    n, sin a + D = -------------------------

    nyz (Ро y + Ро z) ПехЕ

    02 eos2 a

    1 y

    n "" =

    Т3ТхЄ

    m0 xW0

    nyz =

    TyTze B

    m0 ym0 z

    nxy =

    1 + n, "eos a

    yz

    Tx * ye 2 B 2

    m0 xm0 y

    що визначають дрейфову характеристику Vx0 = / (Е0) напівпровідника. врахувавши,

    що поле Еу0 ефекту Холла Еу 0 =

    Vy про m0 y

    єт

    = -RyjxB sin а й що з наведених вище

    рівнянь можна знайти Уу0, для постійної Холла Яу виходить співвідношення:

    Ry =

    en <1 + nyz eos a

    i yz

    1 - (Роy + Роz)]}

    ,де

    % = |

    nsE

    Р1 + A)

    1 +

    РoxnеxE

    1 + D

    Під] х = enVx0 розуміється щільність струму уздовж осі х, а під п - концентрація носіїв заряду.

    СПИСОК 1. Малишев В.А. Теорія разогревних нелинейностей плазми твердого тіла. Вид. Ростовського університету, 1979. 264 с.

    1


    Завантажити оригінал статті:

    Завантажити