розглядаються результати активних впливів на електрично стан хмар за допомогою льдообразующих реагентів і грубодисперсного аерозолю. Обговорюються результати експериментів з ініціювання блискавок за допомогою електропровідних ниток, що доставляються в хмару з допомогою ракет.

Анотація наукової статті з нанотехнологій, автор наукової роботи - Гальперін Семен Михайлович, Морозов Володимир Миколайович, Снегуров Олександр Вікторович, Щукін Георгій Георгійович


Modification of Cloud Electric State by the Initiation of the Lightnings "Cloud To Ground"

Reviews of the investigations on the modification of the cloud electric state are considered. Results of the experiments of the initiation of lighting «cloud to ground» are discussed.


Область наук:
  • нанотехнології
  • Рік видавництва: 2009
    Журнал: Известия вищих навчальних закладів. Північно-Кавказький регіон. Природні науки

    Наукова стаття на тему 'Активні дії на електричне стан хмар з метою висотного ініціювання блискавки типу хмара - земля'

    Текст наукової роботи на тему «Активні дії на електричне стан хмар з метою висотного ініціювання блискавки типу хмара - земля»

    ?УДК 551.594

    АКТИВНІ ВПЛИВУ НА ЕЛЕКТРИЧНЕ СТАН хмари З МЕТОЮ висотних ініціювання МОЛНИИ ТИПУ ХМАРА - ЗЕМЛЯ

    © 2009 р С.М. Гальперін, В.Н. Морозов, А.В. Снегуров, Г.Г. Щукін

    Науково-дослідний центр дистанційного зондування атмосфери, 188685, Ленінградська область, Всеволожский район, сел. Воєйкова, зІсІікт @ уов1коуо. ги

    Research Center of the Remote Sensing of Atmosphere of the Main Geophysical Observatory, 188685, Leningradskaya Oblast, Vsevolzhskiy Rayon, Voeikovo, Ця електронна адреса захищена від спам-ботів. Вам потрібно увімкнути JavaScript, щоб побачити її.

    Розглядаються результати активних впливів на електрично стан хмар за допомогою льдообразующих реагентів і грубодисперсного аерозолю. Обговорюються результати, експериментів з ініціювання блискавок за допомогою електропровідних ниток, що доставляються в хмару з допомогою ракет.

    Ключові слова: активні дії, грозові хмари, стадії розвитку, штучні блискавки, електричне поле.

    Reviews of the investigations on the modification of the cloud electric state are considered. Results of the experiments of the initiation of lighting «cloud to ground» are discussed.

    Keywords: Аctive actions, thunderstorm clouds, the stage of development, artificial lightning, electric field.

    Активні дії (АВ) на електрику хмар в ГГО почалися в 50-х рр. ХХ ст. Основні результати робіт в цій області приведені в монографії [1]. У перших дослідах вплив на електричне стан потужного купчасті хмари декількома кілограмами твердої вуглекислоти було зафіксовано зміну електричного поля, що вказувало на те, що після впливу почався процес організованою електризації, що збігається за часом з появою в хмарі великих крапель. У роботах І.М. Імянітова були закладені основи зіткнемося-вітельно (контактного) механізму електризації хмарних крапель і частинок опадів [1]. Для підтвердження дії цього механізму були проведені експерименти спочатку в термобарокамере Інституту геофізики АН Грузинської РСР, а потім в термобарокамере ГГО в 80-х рр. ХХ ст. Лабораторні дослідження ставилися наступним чином: на стінках барокамери монтувалися прилади для вимірювання напруженості електричного поля, камера наповнювалася туманом; через туман скидалися частки грубодисперсного аерозолю (тальк, цемент, корунд). Була розрахована зв'язок між напруженістю електричного поля (Е П) в камері і зарядом, що виникають при дії контактного механізму електризації. Отримані результати свідчили про можливість зміни електричного стану туману введенням частинок речовин з відмінними від частинок туману фізико-хімічними властивостями.

    Була запропонована методика визначення елементарних процесів взаємодії з електричним і мікрофізичної характеристикам туману.

    Основні результати лабораторних досліджень (експериментів) з моделювання процесів контактної електризації в хмарах були проведені в термобарокамере Інституту геофізики АН Грузин-

    ської РСР [2]. Експериментальна робота в термобарокамере ГГО ознаменувалася новим результатом: була виявлена ​​електризація при зіткненнях з відскоком крижаних кристалів з полікристалічними крижаними частками крупа [3, 4]. До цього моменту вважалося, що взаємодія крижаних часток при їх зіткненні з відскоком дає незначну електризацію.

    Отримані результати підтверджувалися роботами англійських [5] і японських дослідників [6].

    На основі даних (результатів) теоретичних і лабораторних досліджень за контактним механізмом електризації в 80-і рр. ХХ ст. в ГГО були розпочаті роботи по АВ на електричне стан хмар за допомогою скидання в них грубодисперсного аерозолю (тальк, корунд) і льдообразующих реагенту Agi. Ідея цих впливів аналогічна впливу цього аерозолю на туман термобарокамерах: частинки грубо-дисперсного аерозолю, проходячи через хмарну середу і стикаючись з хмарними частками, повинні були електризуватися самі і електризувати хмарну середу. Такі роботи проводились з використанням літакових засобів доставки реагенту в хмари [7, 8]. За ефект впливу в цих експериментах приймалося зміна напруженості електричного поля над хмарою близько 100 В / м через 2-10 хв. Всього було проведено 43 експерименту з впливом, причому 16 - порошком тальку, 24 - порошком корунду і 3 - іншими порошками. У 25 випадках спостерігався ефект впливу (13 - тальком і 12 - корундом), тобто поля над хмарами були близько 100 В / м. Також проводилися АВ на електричне стан хмар за допомогою льдообразующих реагенту Agi.

    Як зазначалося вище, в результаті лабораторних експериментів в термобарокамере ГГО було показано, що одним з можливих механізмів електризується-

    ції хмар з розвиненою крижаний фазою є електризація за рахунок зіткнень з відскоком дрібних крижаних кристалів з великими частками (крупа, град). Впливу за допомогою Agi змінюють розміри і кількість крижаних часток. На основі методики, запропонованої в 1983 р, було проведено 10 експериментів по впливу піропатронами з льдообра-зующей реагентом на купчасті хмари. Виявилося, що при впливі 1-6 піропатронами електрична активність хмари посилювалася і послаблялася при введенні в хмари 12-60 пиропатронов.

    Електричне стан конвективних хмар контролювалося по напруженості електричного поля над хмарою на відстані від 50 до 300 м, вимірюваної за допомогою ПНП (флюксметра), встановлених на борту літака-лабораторії. Крім цього параметра, контролювалася відбиваності хмари і опадів, висота верхньої межі хмари, температура на рівні польоту і верхньої межі хмари.

    В даний час як і раніше актуальним є активні дії на електричне стан хмар. Такі АВ проводяться як з метою посилення електричного стану хмари, так і ослаблення такого стану. Основна увага приділяється ініціювання штучних блискавичних розрядів з хмар в інтересах запобігання ураження блискавками об'єктів різного призначення. Загальновідомі пожежі в лісових масивах, житлових будинках, складах зберігання нафтопродуктів і т.п., що викликаються молніевимі розрядами.

    В інтересах обгрунтування АВ на електричне стан хмар і контролю їх результатів на польовий експериментальній базі по АВ Тургоші (Ленінградська область) протягом 20 років виконані комплексні наземні і літакові дослідження потужних конвективних (грозових) хмар.

    В процесі експериментів вирішувалися наступні завдання:

    - визначалися електричні, радіолокаційні і радіотеплокаціонние параметри 3 стадій еволюції грозових хмар (передгрозова, грозова і послегрозовую) [9-11];

    - визначався склад радіотехнічних дистанційних засобів, необхідний для виявлення кожної з 3 стадій розвитку грозової хмари [11];

    - розглядалися умови виникнення природних блискавок в хмарах [12].

    Найбільша увага приділялася дослідженням природної еволюції параметрів радіоеха грозових хмар і одночасного визначення параметрів блискавичних розрядів за допомогою PJ1C, що функціонують одночасно на X = 10, 35 і 200 см на двох поляризаціях радіохвиль (горизонтальною і вертикальною). Такі дослідження дозволили встановити взаємне розташування в грозових хмарах зон блискавичної активності, зон різної відбиваності хмар і опадів, підвищених значень водності і турбулентності, що вельми важливо як при проведенні АВ на електричне стан хмар, а також при метеозабезпечення різних галузей господарства. Основний результат цих досліджень - це розбіжність координат перерахованих вище зон в грозо-

    вих хмарах, а також зміна взаємного розташування розглянутих зон у міру еволюції грозової хмари [11, 13].

    Особливу увагу в останні роки приділено теоретичним і експериментальним дослідженням, пов'язаним з ініціюванням штучних блискавок. У відомій праці Л.Г. Качурина [14] вказується, що можна «розрядити» на землю грозову хмару до його зміщення на об'єкт, що охороняється, змусивши розряд пройти по штучно створеному безпечнішим шляхом. При цьому такий шлях може бути створений як наземними технічними засобами, так і висотними.

    Перший напрямок - за допомогою ракети в напрямок грозової хмари вистрілюється малогабаритна ракета, подібна протиградової, тягне за собою заземлений провідник, дозволило отримати позитивні результати [15, 16].

    Велика увага була приділена висотному ініціювання блискавки з хмари на землю. Були здійснені теоретичні оцінки змін напруженості електричного поля (ЕП) у міру опускання з хмари токопроводящего провідника (ТПП); розроблено спеціальну програму експерименту; визначено склад технічних засобів і виконані експериментальні дослідження в Ленінградській області. З цього питання виконано наступне:

    - проведена теоретична оцінка змін Е П в міру опускання з хмари ТПП різної довжини від 100 до 1000 м як з купчасто-дощової (передгрозового), так і грозової хмари;

    - розроблена програма проведення експериментальних досліджень, що включає щоденне прогнозування гроз в радіусі 100 км на основі прийому традиційної метеоінформації (синоптичних, барических, прогностичних карт, даних зондування атмосфери, що проводяться в п. Воєйкова, прогноз погоди з СЗУГМС). Результати аналізу грозовий обстановки в районі, а також момент часу доцільного проведення АВ на електричне стан хмари передавалися на пункт пуску переобладнаною протиградової ракети - 11111Р, розташований в зоні «А», що знаходиться відносно МРЛ -5 в азимутному секторі 355 0 ^ 2 0 на відстані ~ 22-25 км.

    - на основі прогнозу гроз проводилася своєчасна підготовка радіотехнічні засоби (РТС) управління такими АВ і контролю результатів цих впливі. У ці РТС входили:

    - автоматизований Метеорадіолокатори МРЛ -5;

    - однопунктовий грозопеленгатор - далекомір (ОГПД) типу «Алвес» [15], що фіксує в радіусі 50 км координати блискавок, компоненти електромагнітного випромінювання розрядів (НХ, НУ і Ег), сигнали часу з точністю до 1 мкс;

    - прилади напруженості поля типу «Поле-2», розміщені в п. Воєйкова і зоні «А»;

    - стільникові телефони для обміну інформацією з зоною «А».

    Теоретична оцінка змін напруженості електричного поля (Е2) у міру опускання із зазначених вище хмар струмопровідних провідників (ТПП) проводилася при розміщенні провідного еліпсоїда в однорідному електричному полі, перед-

    вважаючи, що вісь г спрямована уздовж поля, а осі х і у перпендикулярні осі р Це дозволило оцінити потенціал і напруженість електричного поля біля спускається з хмари еліпсоїда поблизу його кінців (рис. 1).

    Мал. 1. Варіанти розміщення струмопровідних проводів в атмосфері: А - ТПП між хмарою і земною поверхнею; Б - заземлення ТПП; В - ТПП, що встановлюють із хмари; а - довжина ТПП; б - радіус ТПП

    Розглянемо задачу про посилення електричного поля на кінцях токопроводящего провідника, що знаходиться в зовнішньому електричному полі, створюваному електричними зарядами хмари. Припускаючи це поле однорідним, можна, використовуючи методи електродинаміки, показати, що якщо ТПП апроксимувати еліпсоїдом обертання, то напруженість електричного поля на осі обертання Е1г пов'язана з напруженістю зовнішнього електричного поля Ег співвідношенням [17]

    2e

    Е1: = Е:

    г

    iln1 + e-2el i - ЄВ

    1 1- е J U 'J

    V a

    (1)

    де а - велика піввісь еліпсоїда обертання, що дорівнює Ь / 2; Ь - довжина ТПП; Ь - мала піввісь, рівна радіусу ТПП; е - ексцентриситет еліпсоїда обертання; г - вертикальна координат аправленная вгору і відраховується від середини I і яка задовольнить умові | г \ > а.

    Для сильно витягнутого уздовж великої осі еліпсоїда (Ь << а) маємо замість (1) наближене вираження:

    Їв? Е -z

    ln

    2a ~ b

    2

    (2)

    -1 + -

    Розглянемо це вираз при г, близьких до кінців ТПП. Нехай г = я (1 + s), s «1. Підставляючи цей вираз в (2), отримаємо

    E1z = EzZ-1-ТТ. (3)

    ln2 * -1 b

    2 s +

    Оцінки члена Ь2 / А2, що входить в знаменник виразу (3), при Ь = 0,12 мм і довжині велика піввісь а, що дорівнює 50, 100, 200, 500, 1000 м, дають величини 5,76х1042; 4,4х1042; З, 6х1043; 5,76х1044; 1,44х10 ~ 14. Тому, якщо в = 0, то виходять колосальні величини посилення поля поблизу кінців ТПП ~ 1012-1013. Такому посилення поля повинен перешкоджати коронний розряд, який може виникнути

    на кінцях ТПП. при 2е >> Ь2 / А2 замість (3) отримаємо вираз:

    . (4)

    -(2А-1)

    Розглянуті вище формули справедливі для трьох випадків розміщення ТПП в атмосфері, представлені на рис. 1. Виключення є в разі рис. 1Ь: а = Ь - довжині провідника, в припущенні однорідності електричного поля, тобто сталості напруженості електричного поля. Ця умова може порушуватися в разі, якщо ТПП розташовується між хмарою і землею, але як показують теоретичні оцінки, в першому наближенні формули (1) - (4) залишаються справедливими.

    Проведені розрахунки за формулою (4) показали, що при змінах довжини ТПП «а» від 10 до 1000 м поле може посилюватися в 10 3 ^ 104 раз поблизу кінців еліпсоїда. Внаслідок цього поблизу ТПП будуть створюватися умови, необхідні для ініціювання блискавичного розряду.

    М.А. Юманіте [16] і Л.Г. Качурин [14], розглядаючи підйом заземлених ТПП до висоти 300 м при відношенні висоти (а) ТПП до його діаметру (2б), рівному 60, отримали посилення напруженості електричне-

    го поля в 10 разів.

    2

    a

    Z

    1

    2

    2

    a

    a

    2

    a

    a

    Експериментальні дослідження були проведені в серпні 2005 р в Ленінградській області. Найбільш прийнятні умови для проведення експериментів мали місце 02.08.05 р, коли за допомогою МРЛ-5 було виявлено розвиток сь і грозових хмар. За даними СЗУГМС знаходився в області циклону, центр якого був розташований в Ботническом затоці. на-

    спостерігалося зміщення радіоеха хмар із заходу на схід, тобто в напрямок зони «А».

    В цей день до 1036 за даними МРЛ-5 сь хмара змістилося в зону «А», позначену на рис. 2 на півночі від радіолокатора маркером у вигляді квадрата.

    Мал. 2. Результати об'ємного огляду МРЛ-5 02.08.2005 р в 1036

    Визначення приналежності радіоеха до грозовому в даному експерименті встановлювалося на основі використання даних грозопеленгатор - далекоміра і за непрямим радіолокаційному критерієм У [18].

    Під час перебування хмари над зоною «А» 02.08.05 в 1041-20 була здійснена доставка в нього на висоту 4000 м при нижній його кордоні 500 - 800 м за допомогою ППГР 4 ЕПП, швидко розмотується в напрямок до земної поверхні, що мають довжина 1000 м, які викликали блискавичний розряд в до41-49-030 (через ~ 29 с), зафіксований ОГПД, по азимуту розташування зони «А» щодо п. Воєйкова,

    тобто по азимуту А = 3570 (табл. 1). Як приклад в табл. 1 наводяться дані ОГПД як до пуску ППГР, так і в момент часу виникнення блискавки.

    Дані спостережень за допомогою ОГПД дозволили отримати наступне:

    - всього за час спостережень ОГПД зафіксовано 80 блискавок, з яких в радіусі до 50 км було 72 (90%);

    - якщо врахувати, що зона «А» розташована щодо ОГПД в азимутному секторі від 3450 ^ 20, то до виникнення ініційованої блискавки по А = 3570 в секторі зони «А» з 10 30 05 490 до 10 4149 030 блискавки раніше не виникали (табл. 2) .

    Таблиця 1

    Результати реєстрації блискавичних розрядів ОГПД «Алвес» 2 серпня 2005 року в сел. Воєйкова на базі НДЦ ДЗА

    Дата Час (за Гринвічем) E z, В / м Азимут, ° Дальність, км Примітка

    02.08.05 10: 39: 40.170 -157 91 >50

    02.08.05 10: 39: 40.830 90 93 39,1

    02.08.05 10: 39: 55.720 19 167 >50

    02.08.05 10: 39: 57.360 177 275 18,4

    02.08.05 10: 39: 57.690 258 268 32,1

    02.08.05 10: 39: 58.080 160 105 30,3

    02.08.05 10: 40: 05.600 58 86 49,7 Азимути природних блискавок до внесення в хмару ЕПП

    02.08.05 10: 40: 20.160 65 99 46,2

    02.08.05 10: 40: 30.540 159 91 31,1

    02.08.05 10: 40: 47.620 65 156 >50

    02.08.05 10: 40: 49.430 152 88 35

    02.08.05 10: 40: 59.980 134 90 35,6

    02.08.05 10: 41: 18.760 96 88 32,8

    02.08.05 10: 41: 19.040 298 89 38,3

    02.08.05 10: 41: 23.650 146 87 34,6

    02.08.05 10: 41: 23.980 79 86 34,2

    02.08.05 10: 41: 24.310 48 90 >50

    Пуск ППГР в 10 4120

    02.08.05 10: 41: 49.030 127 357 29,8 Виникнення ініційованої блискавки

    02.08.05 10: 41: 58.090 124 88 45,7

    02.08.05 10: 41: 58.800 57 88 >50

    02.08.05 10: 42: 08.800 137 91 26,9

    02.08.05 10: 42: 09.180 319 93 30,2

    02.08.05 10: 42: 09.510 223 90 28,2 Природні блискавки

    02.08.05 10: 42: 17.480 97 83 36,4

    02.08.05 10: 42: 20.170 59 92 48,9

    02.08.05 10: 42: 47.800 203 276 23,6

    02.08.05 10: 42: 48.130 75 92 39,6

    02.08.05 10: 42: 48.790 123 262 27,4

    02.08.05 10: 42: 49.120 114 90 38,6

    02.08.05 10: 42: 50.540 184 90 35,7

    02.08.05 10: 42: 50.870 84 95 34,5

    02.08.05 10: 43: 25.420 355 91 22,6

    Таблиця 2

    Азимутальное розподіл блискавок, зафіксованих АГПД, С 10 3005-490 до 10 4149030 до ініціювання блискавки

    Азимутальні секто ра реєстрації блискавок, 0

    Від 71 до 120 від 141 до 170 від 251 до 290 Зона «А» від 345 ^ до 2

    Кількість блискавок, абс ./%

    57/78 | 3 / 4,1 | 13 / 17,8 | 0

    Можна не сумніватися, що поява ініційованого блискавичного розряду при доставці в хмару ЕПП в 104120 є результат впливу на електричне стан хмари, бо з табл. 1 видно, що до цього протягом ~ 11 хв в період розвитку сь хмари блискавки в ньому не виникали.

    Наведене порівняння показує, що ініціюється блискавка виникла за рахунок створення об'ємної провідності в хмарі, яка привела до появи в ньому критичної напруженості електричного поля в той момент часу, коли в хмарі ще не була досягнута достатня величина основних його зарядів.

    Одночасно з визначенням координат блискавок ОГПД фіксував форми і амплітуди 3 компонент

    сигналу ЕМІ (НХ, НУ і Е2), що в подальшому дозволить провести відмінність цих компонент при виникненні яку ініціює блискавки від природних.

    При проведенні впливу на електричне стан хмари розглядалося зміна параметрів радіоеха хмари як до, так і після ініціювання блискавки. Зокрема, зміна висоти радіоеха (Н в.г), відбиваності (I) на 2 висотах: Н3 ~ 5 км (на цьому рівні визначається ^ 2 3 при оцінці критерію)) і //, ~~ 1 км (вимір опадів) . Ці результати наведено в табл. 3.

    Таблиця 3

    Результати визначення змін параметрів радіоеха купчасто-дощової хмари під час проведення експерименту 02.08.2005

    Параметр радіоеха Час проведення спостережень на МРЛ-5

    10 10 1030 1036 АВ в 104120 10 1053 1059

    Н ВГ км 5,2 6,2 6,2 7,0 - 9,5 11 7,5

    1,4 0,1 0,1 1,5 - 2,0 1,0 1,2

    г! 1,0 2,4 2,4 1,9 - 3,5 0,8 2,2

    Y 7,3 0,6 0,6 10,5 - 19 11 9

    З даних, наведених в табл. 3, видно наступне:

    - до моменту подачі команди на пуск ППГР з ТИП, тобто в 1036, купчасто-дощова хмара перебувало в передгрозової стадії розвитку. Зростання висоти верхньої межірадіоеха був природним і тривав після впливів до 1053;

    - встановлені МРЛ-5 параметри радіоеха хмари через 40 секунд після пуску ППГР, тобто в 1042, показують, що ця хмара з імовірністю 90% можна віднести до грозових, але блискавки в ньому не виникали (відомі випадки, коли перша блискавка в хмарі виникала при У = 40-57);

    - після пуску ППГР через ~ 11 хв, незважаючи на триваюче зростання верхньої межі хмари до 11 км, змінилася мікроструктура хмари:

    - в ~ 2 рази зменшилася відбиваності ^ 23 на висоті 5,5-6,0 км;

    - зменшилася після впливу в ~ 4 рази відбиваності опадів;

    - звертає на себе зміна після впливів критерію У в ~ 1,7 рази.

    З вищевикладеного випливає:

    1. Досягнуто ініціювання штучних блискавок з купчасто-дощової хмари, що знаходиться в передгрозової стадії розвитку, на основі використання верхнього впливу на електричне стан хмари опусканням із зони його негативного заряду ТИП. Створена декількома ТПП зона об'ємної електричної провідності утворювалася немає від земної поверхні, а безпосередньо з хмари на висоті розташування ізотерми -10 ° С, в області якої зосереджується негативний заряд хмари.

    2. При проведенні впливів на електричне стан хмари електричним методом (створення об'ємної електропровідності) була проведена спроба розглянути наступну зміну мікроструктури хмари на основі аналізу параметрів його радіоеха. Попередньо (на обмеженій кількості отриманих даних) встановлено, що не виключено зміна радіолокаційних параметрів радіоеха хмари після введення в нього ТПП, що вимагає проведення подальших досліджень.

    література

    1. Імянітов І.М., Чубаріна Є.В., Шварц Я.М. Електрика хмар. Л., 1971. 93 с.

    2. Лабораторне моделювання процесів контактної електризації хмарних частинок / під ред. І.М. Імянітова і Є.В. Чубаріна. Л., 1985. 86 с.

    3. Імянітов І.М., Климин М.М., Дьяконова І.М. Моделювання процесів контактної електризації хмар в камері туманів // Изв. АН СРСР. ФАО. 1988. Т. 24, № 6. С. 630 639.

    4. Климин М.М. Механізм передачі заряду при взаємодії крижаних часток. // Питання атмосферної електрики. Л., 1990. C. 127-137.

    5. Keith W.D., Saunders C.P.R. Charge Transfer during multiple Large Ice Crystal Interaction with Riming Target // J. Geophys. Res. 1989. Vol. 94, № D11. Р. 13.103-13.106.

    6. Takahashi T. Riming Electrification as a ChargeGeneration Mechanism in Thunderstorms // J. Atmos. Sci. 1978. Vol. 35, №

    6. Р. 1536-1548.

    7. Імянітов І.М., Михайлівський Ю.П. Дослідження механізму електризації хмар за допомогою впливу на них електричний стан // Тр. III Всесоюз. симп. по атмосферному електрики. Л., 1988. С. 143-146.

    8. Михайлівський Ю.П. Методика і результати впливів на електричні явища в хмарах з допомогою літаків // Тез. Всесоюз. конф. з фізики хмар і активних впливів на гідрометеорологічні процеси. Нальчик, 1997. С. 87-89.

    9. Методика дослідження гроз радіотехнічними засобами / С.М. Гальперін [и др.] // Тр. I Всесоюзного симпозіуму по атмосферному електрики. Л., 1976. З 161-170.

    10. Гальперін С.М., Щукін Г.Г. Виявлення електроактивних зон в хмарах за допомогою радіотехнічних засобів // Прикладна метеорологія: тр. НДЦ ДЗА філії ГГО. 2001. СПб., С. 123- 131.

    11. Гальперін С.М., Стасенко В.М., Фролов В.І. Дослідження грозових хмар на польовий експериментальній базі ГГО (п. Тургош) // Питання фізики хмар (хмари, опади і грозове електрику). СПб., 2004. С. 169-197.

    12. Стасенко В.М. Радіолокаційне дослідження многоячеістих конвективних (грозових) хмар. СПб., 2004. 99 с.

    13. радіолокації зіставлення розташування блискавок і зон опадів / В.І. Банников [и др.]. // Тр. ГГО. 1987. Вип. 508. С. 3-11.

    14. Качурин Л.Г. Фізичні основи впливу на атмосферні процеси. Л., 1973. 366 с.

    15. Снегуров В.С. Концепція сетіремнгаціігроз // Прикладна метеорологія: тр. філії ГГО НДЦ ДЗА. СПб., 1997. Вип. 546. С. 92-104.

    16. UmanM. Lightning Discharge. 1987. 456 р.

    17. Ландау Л.Д., Ліфшиц Е.М. Електродинаміка суцільних середовищ. М., 1987. 620 с.

    18. Керівництво з виробництва спостережень і застосування інформації з неавтоматизованих радіолокаторів МРЛ-1, МРЛ-2, МРЛ-5 (РД 52.04.320-91). СПб., 1993. 357 с.

    Надійшла в редакцію_6 травня 2008 р.


    Ключові слова: АКТИВНІ ВПЛИВУ / грозовими хмарами / СТАДІЇ РОЗВИТКУ / Штучні МОЛНИИ / ЕЛЕКТРИЧНЕ ПОЛЕ / ACTIONS / THUNDERSTORM CLOUDS / THE STAGE OF DEVELOPMENT / ARTIFICIAL LIGHTNING / ELECTRIC FIELD

    Завантажити оригінал статті:

    Завантажити